44 lines
2.6 KiB
Markdown
44 lines
2.6 KiB
Markdown
基本都是光子的电场与电子耦合得到散射。
|
||
磁场的耦合很小。原子核直接与光子的耦合也很小。
|
||
|
||
这本书认为是 electric susceptibility
|
||
|
||
resonant Raman processes 就是让激光的频率接近禁带，由此导致带间（inerband）跃迁，这个过程可以增强拉曼散射，以此看到更多较弱的过程。
|
||
并且有许多更多的性质。这个研究可能最近几年比较火。
|
||
包括一些表面的电子行为，这可以用来研究量子阱和超晶格等二维结构。
|
||
|
||
对于声子引起的高次拉曼散射，可以不是 Gamma 点的，只要它们的 q 的合等于光子的 k 的变化（差不多是零）就可以了。
|
||
这个过程与声子的态密度有关，一般发生在频率随 q 的偏导数为零的地方（称为 critical points）。
|
||
|
||
当平移对称性被破坏后，k 可以不守恒。这包括缺陷的聚集、固溶体、合金、非晶体。
|
||
对于没有破坏的方向，有时仍然可以使用 k 来表示（仍然守恒）
|
||
|
||
对于有强烈吸收的材料，k 也会不守恒。这时 k 被定义为一个复数，虚部有特别的定义。
|
||
这时，一个范围内的声子都可以被激发，这个范围大概是 kL 的虚部加上 kS 的虚部。
|
||
光谱中主要部分将仍然是 Gamma 附近的，但其它 critical points 的结果也会有。
|
||
|
||
对于一次拉曼过程，对应于 \chi 对原子坐标的一阶导数。二次拉曼则对应于二阶导数。
|
||
求导过程也不局限于声子，plasma wave（即 plasmon）也是可以的。
|
||
有时也不一定用声子而是更局域的变量，例如考虑磁振子（magnon）时。
|
||
这些都是宏观理论。
|
||
|
||
本书认为，拉曼散射强度正比于 $| e_s \delta \chi e_L |^2$。
|
||
|
||
$$
|
||
\delta \chi = \sum R_{ij} Q + ...
|
||
$$
|
||
|
||
本书认为，大多情况下，$R_{ij}$ 是对称的，只有当接近共振（是指什么共振？）时，才会有反对称的成分。
|
||
这是由于时间反演对称性导致的（为什么？）
|
||
对于没有时间反演对称性的情况（例如，磁振子，或与自旋翻转有关的过程），拉曼张量将会主要是反对称的。（为什么？）
|
||
|
||
可以比较背散射情况下，垂直和平行偏振时，强度的比值。一般这个比值在0到0.75之间。
|
||
对于 \delta\chi 只有对角线元素的情况，这个比值很小，称为 polarized mode，对于这个比值比较大的情况，称为 depolarized mode。
|
||
|
||
在共振的情况下，根据群论推导出来的禁止的模式可能会变得允许，甚至比原本允许的模式更强。
|
||
|
||
stokes 和 反 stokes 的强度与温度有关，这并不令人惊讶。然而细节上来说，它是如何推导到的呢？
|
||
|
||
|
||
|