slide: 完成 method 的框架

slide/main.typ

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 = 研究目的、背景
 
-== 为什么选这个柿子捏（我们有什么优势）
+== 为什么选这个课题（我们有什么优势）
 
 - 拉曼实验：亲自实验，可以细致地进行一些非常规的实验。
 - 原理：有基础，用群表示论来解释拉曼可见性/强弱。
 - 第一性原理计算：有基础，声子能带反折叠/缺陷的性质。
-- 前人的研究：坑还没有被填完。
+- 前人的研究：坑还没有被填完。（没有填上的坑下一节再说）
+- 应用：可以和实际应用扯上关系。
+  - 通过拉曼来无损、快速、原位地检测缺陷、掺杂浓度，等。
+  - 还有没有别的？
 
 == 研究目的（名义上，introduction）
 
-- 4H-SiC 性能很好、器件应用广泛，因此需要开发原位的、非破坏性的表征技术。
+分三段来写。
+
+- 4H-SiC 性能很好、器件应用广泛。但缺陷仍然制约着器件的性能，
+  因此需要开发原位的、非破坏性的表征技术。
 - 拉曼主要体现声子的信息，并且早已经有应用，主要用来区分 SiC 的多型。
-- 拉曼谱中有更多信息。有一些新的研究，但他们还有不足。
+  拉曼谱中有更多信息。有一些新的研究，但他们还有不足。（内容见下文）
+- 本文做了什么，得到了什么结论，其中第一次做到了什么。
+
+== 现有研究和不足
+
+此处不列用拉曼来区分 SiC 的多型的研究，因为这些太多了、很成熟了。
+
+// TODO: 这里需要逐个阅读论文，然后总结到一起。
+// 需要读的很多，可以每天整理一篇吧。
 
 == 论文标题（暂定）
 
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 == 坐标轴定义
 
-对于拉曼张量，4H-SiC在面内并不总是各向同性的。因此需要仔细定义坐标轴。
+- 因为各向异性（即，沿x和y方向的振动效果不同），需要仔细定义坐标轴。
+- 我们定义沿glide plane（滑移面）是x方向，沿mirror plane（镜面）是y方向。
+- 这个定义和大多数文献一致，只与少部分文献不一致。
 
-- 对于由原子结构决定的一阶、二阶张量，面内没有各向异性；
-  但拉曼张量还与原子振动方向有关（三阶张量），原子在面内振动时，拉曼张量在面内就可能是各向异性的。
-- 我们的定义与大部分文献一致。
+// 对于拉曼张量，4H-SiC在面内并不总是各向同性的。因此需要仔细定义坐标轴。
+// 
+// - 对于由原子结构决定的一阶、二阶张量，面内没有各向异性；
+//   但拉曼张量还与原子振动方向有关（三阶张量），原子在面内振动时，拉曼张量在面内就可能是各向异性的。
+// - 我们的定义与大部分文献一致。
 
 #figure(
   image("/画图/坐标/embed.svg"),
   placement: none,
 )
 
+// TODO: 画一个图，描述晶圆上是如何定义的，以及微观台阶上是如何定义的。
+
 == 样品
 
 - 掺Al外延片，共 5 个：
   - 前四个外延片的厚度为 1 微米，第五个外延片的厚度为 2 微米。
-  - 外延层的 Al 掺杂浓度分别为 0.1 3.8 5.1 6.4 10 E18 cm#super[-3]。
+  - 外延层的 Al 掺杂浓度分别为 0.1 3.8 5.1 6.4 10 #sym.times 18 cm#super[-3]。
   - 生长时 Si/C 比分别为 0.7 1.2 1.6 2.4 2.0。
+- 此外还有非掺杂的外延片和掺 N 的衬底，看情况是否写到论文里。
 
 == 拉曼实验中的激光入射
 
-- 我们考虑三个入射方向：正入射、略入射和肩入射。
+- 我们考虑三个入射方向：正入射、掠入射和肩入射。
 - 由于斜切和汇聚角，正入射并不完全是“正”的。
 - 由于SiC的折射率较大，导致略入射中，起作用的散射角只有大约 25#sym.degree。
-- 由于对焦困难，略入射的情况下，光谱精细度远远不如其它两种情况（尽管已将积分时间大大延长）。
+- 由于对焦困难，掠入射的情况下，光谱精细度远远不如其它两种情况（尽管已将积分时间大大延长）。
 
 #figure(
   image("/画图/入射方向/main.svg"),
   placement: none,
 )
 
+== 模型与计算
+
+// TODO: 整理这里
+
+= 无缺陷的结果
+
+== 总述
+
+- 3A#sub[1]+4B#sub[1]+3E#sub[1]+4E#sub[2]（为 C#sub[6v] 群中的结果，即不考虑入射光方向的影响时）。
+- 1A#sub[1]+1E#sub[1] 是强极性模式，其余为弱极性或没有极性的模式。
+- 其中 B#sub[1] 无拉曼活性，
+- 以上。当考虑到激光入射方向时，结果需要作一些修正；尤其是，入射方向不平行于 c 轴时，极性模式会发生明显改变。
+- 无缺陷的结果占据了拉曼光谱的主要部分；缺陷/掺杂导致的效应，对应于这些峰的改变或一些没有解释的小峰。
+
+== 非极性模式
+
+- 只有一个 E#sub[2] 模式非常高，其它都比较小；这是群表示论可以预测的结果。
+- 与理论比对，实验中缺少 1E#sub[1]+1E#sub[2]。这可以解释为最高的峰将附近的两个峰淹没了。
+- 1A#sub[1] 在一些实验中可以看到而在另外一些实验中看不到，我们的计算表明它对偏振沿着 c 轴的分量散射较强，
+  因此需要一定的入射角（不能是正入射）才能看到。
+
+== 极性模式
+
+- 极性模式的散射强度都比较大。
+- 在不同入射方向下，极性模式最多会呈现出三个峰。
+