add book

quantum information/Simple derivation of the Lindblad equation.md

@@ -0,0 +1,6 @@
+# abstract
+
+本文讨论了林德布拉德方程在一个特殊情况下的推导，给出了一个直观的印象，指出 Markov 近似是林德布拉德算符的前提条件。
+严格的推导需要量子动力学半群，并且需要考虑环境和温度，这里不作讨论。
+
+

quantum information/量子力学 卷Ⅱ.md

@@ -0,0 +1,54 @@
+# 第 1 章 量子态的描述
+
+## 1.1 量子力学基本原理的回顾
+
+如果取算符 $F$ 的一系列本征态作为基矢表示所有的向量和算符，那么就称为 $F$ 表象。
+
+## 1.2 密度矩阵
+
+### 1.2.1 密度算符与密度矩阵
+
+定义某个量子态（这里考虑的都是纯态）的密度算符（或者密度矩阵，如果已经取定了一个基的话）为：
+
+$$
+\rho = \left| \psi \right\rangle \left\langle \psi \right|
+$$
+
+它本质上就是到 $|\psi\rangle$ 的投影算符。
+
+对于力学量 $G$，要计算它的期望值，可以用密度算符来简化计算（在 $G$ 左右两边各插入一个单位矩阵，然后仔细推导即可得到）：
+
+$$l
+\left\langle \psi \right| G \left| \psi \right\rangle = \operatorname{tr}(G \rho) = \operatorname{tr}(\rho G)
+$$
+
+波函数随时间发生改变（随时间演化），密度算符也会随时间演化。可以证明：
+
+$$
+\frac{d}{dt} \rho = \frac{1}{i\hbar} [H, \rho]
+$$
+
+特别地，如果使用能量表象（即哈密顿算符的本征态作为基矢），那么可以知道密度矩阵的矩阵元随时间演化的规律为：
+
+$$
+\frac{d}{dt} \rho_{mn}(t) = \rho_{mn}(0) \exp\left( \frac{t}{i\hbar} (E_m - E_n) \right)
+$$
+
+也就是，对角元素不变，非对角元的相位一般会随时间改变。
+
+在泡利表象（$\sigma_z$ 表象）下，沿着空间中某个方向（按照通常的球坐标系定义 $\theta$ 和 $\phi$）的自旋算符对应矩阵为：
+
+$$
+\begin{pmatrix}
+\cos\theta & \sin\theta e^{-i\varphi} \\
+\sin\theta e^{i\varphi} & -\cos\theta
+\end{pmatrix}
+$$
+
+### 1.2.2 混合态的密度矩阵
+
+定义混合态的密度矩阵为按照比例直接相加（这里的纯态不需要互相正交，甚至不需要互相线性无关）。
+它会保有一部分纯态的密度矩阵才有的性质。
+容易证明，相当多的情况下，混合态用于计算的时候，形式上也是纯态按照比例直接相加。
+
+