slide/main.typ

@@ -82,8 +82,6 @@
 - 由于SiC的折射率较大，导致略入射中，起作用的散射角只有大约 25#sym.degree。
 - 由于对焦困难，掠入射的情况下，光谱精细度远远不如其它两种情况（尽管已将积分时间大大延长）。
 
-// TODO: 旋转坐标轴
-
 #figure(
   image("/画图/入射方向/main.svg"),
   placement: none,
@@ -121,10 +119,13 @@
   - 强极性模式，长程库伦相互作用导致声子性质对波矢方向敏感，Gamma 点附近不连续，不同方向的散射结果有明显差别。
 
 #figure(
-  image("/画图/声子不连续/embed.svg"),
+  image("/画图/声子不连续/embed.svg"), 
   placement: none,
 )<figure-discont>
 
+#figure(
+  image("/画图/拉曼整体图/embed.svg"),
+)
 
 // 文章结构如下：
 // 
@@ -157,10 +158,13 @@
   - 缺少的 1E#sub[1]+1E#sub[2] 可以解释为，被附近非常强的峰淹没了。
   - 缺少的 1A#sub[1] 对基平面内偏振光的散射很弱、但对 c 轴偏振的散射光较强，因此可以在肩入射/掠入射中看到。
 
+表格见文章。
+
+// TODO: 画一个图，表明峰高的差别；或者，和前面的图合并。
+
 == 极性模式
 
 - 极性模式的散射强度都比较大。
 - 在不同入射方向下，极性模式最多会呈现出三个峰。
 
-
 // TODO: 拟合时不考虑fano共振，结果有些不好。是否将它考虑进去再拟合？