diff --git a/paper/result/perfect/default.typ b/paper/result/perfect/default.typ
index 9fe11b1..e2467e9 100644
--- a/paper/result/perfect/default.typ
+++ b/paper/result/perfect/default.typ
@@ -87,54 +87,23 @@ Our results further confirmed the accuracy of both our experiments and calculati
 
 #include "figure-nopo-diff.typ"
 
-=== Strong-polar Phonons
+=== Strong-polarity Phonons
 
-沿着不同方向入射的话，强声子的模式是不同的。
-
-// 在半导体的极性声子模式中，原子间存在长距离的库伦相互作用，导致散射谱在 Gamma 附近不再连续（引用），如图中的彩色线所示。
-// 这导致不同方向的入射/散射光的声子模式不同。
-// 具体来说，当入射光/散射光沿着 z 方向时，起作用的是 A-Gamma 线上的声子模式（图中的左半边的橘线），它们适用于群 C6v。
-// 这时会有一个 E1 模式（TO，振动方向在面内）和一个 A1 模式（LO，沿 z 振动）。
-// 而当沿着 y 方向入射时，起作用的是 Gamma-K 线上的声子模式（图中的右半边的橘线），它们不再适用于群 C6v，而只适用于群 C2v；
-// 它会分裂成沿x、y、z 方向的三个声子模式（图中的右半边的蓝线），它们分别对应于群 C2v 的 A1、B1 和 B2 表示 TODO: 确认这个几个表示的名字。
-// 若考虑到到入射光不是严格沿着 z 方向，而是有一个小的角度（例如 10 度），则此时有一个声子模式沿着 x 方向，另外两个声子模式则为 y-z 两个方向的混合。
-// (没有在图上表示)
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-半导体中的强极性声子模式强烈地依赖于入射光的方向，
-  这是由于半导体中原子之间的长程库伦相互作用所致，
-  表现在散射光谱中，Gamma点附近不连续（见@figure-discont）。
-具体来说，当入射光沿着 z 方向时，起作用的是 A-Gamma 线上的声子模式（图中的上半部分的橘线），它们适用于群 C6v。
-这时会有一个 TO 模式（C6v 中的 E1）和一个 LO 模式（C6v 中的 A1）。
-而当沿着 y 方向入射时，起作用的是 Gamma-K 线上的声子模式（图中下半部分的橘线），它们不再适用于群 C6v，而只适用于群 C2v；
-这时将会出现三个模式，包括一个LO（沿y方向振动，对应C2v中的A1）和两个TO模式（根据振动方向，命名为B2-x和B2-y，对应C2v中的B1和B2）。
-当入射光不是严格沿着坐标轴方向，而是在xOy面内呈现一定的夹角时（掠入射，以及考虑了斜切的正入射），则此时有一个声子模式沿着 x 方向，另外两个声子模式则为 y-z 两个方向的混合。
-
-Strong-polarity phonon modes caused by different incident light directions are different,
-  due to long-range Coulomb interactions between atoms in semiconductors,
-  showing discontinuity in the scattering spectra near the #sym.Gamma point (see @figure-discont).
-For incident light propagating along the z direction (phonon modes on the A-#sym.Gamma line),
-  symmetry of C#sub[6v] point group applies and leading to two modes (two peeks in Raman spectra),
-  including an E#sub[1] mode (pink line in @figure-discont, vibration in-plane)
-    and an A#sub[1] mode (green line in @figure-discont, vibration along z-direction).
-When the light is incident along other directions, symmetry in plane was broken and C#sub[6v] symmetry no longer holds,
-  and there will be three phonon modes in theory.
-For example, when the light is incident along the y direction (phonon modes on the #{sym.Gamma}-K line),
-  symmetry of C#sub[2v] applies and three modes exist in dispersion curves,
-  including an A#sub[1] mode (green line in @figure-discont, vibration along z direction),
-  a B#sub[2] mode (blue line in @figure-discont, vibration along x direction),
-  and a B#sub[1] mode (red line in @figure-discont, vibration in y direction).
-When the light is incident along a direction between z and y,
-  three phonon modes will exist, but vibration in the mixed direction.
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-将理论/计算结果与实验对比。
-
-我们将计算与实验结果进行了对比。衬底中的LO峰与plasmon耦合形成LOPC峰，因此与计算结果大不相同。
-对于TO峰，在正入射中，它与E2-3模式的距离为xxx；在掠入射中，它与E2-3模式的距离为xxx。
-
-Many Raman experiments on 4H-SiC with incident light along the z direction have observed two peaks.
-However, no experiments have reported three peaks with incident light along other directions.
-In our experiment, we found the third, and it satisfied properties we expected.
-In our experiments, we found that the third peak only appears when focusing inside the sample.
+The Strong-polarity phonon modes participated in Raman scattering
+  exhibited significant variations depending on the incidence configurations
+  (see the intersection of colored solid lines and orange dashed lines in @figure-discont b and c).
+For incident light propagating along the z direction,
+  the C#sub[6v] point group applied and two modes were present,
+  marked as normal-TO and normal-LO,
+  and they were corresponding to the E#sub[1] and A#sub[1] representations
+    and vibrations along the basle plane and z direction, respectively.
+The normal-LO would subsiquently couple with plasmons to form LOPC modes in n-type 4H-SiC.
+For incident light propagating along other directions,
+  the C#sub[6v] group no longer held and three modes were present.
+Specifically, for incident light propagating along x direction, the C#sub[2v] group applied,
+  and the three modes was named as edge-TO-z, edge-TO-y and edge-LO,
+  which were corresponding to A#sub[1], B#sub[2] and B#sub[1] representations
+  and vibrations along z, y and x directions, respectively.
 
 E1 的情况。
 
@@ -149,24 +118,3 @@ E1 的情况。
 // 在 n 型半导体中，LOPC 模式将代替 LO 模式；在 p 型半导体中，LO 模式仍然单独存在，但它的半高宽会受到载流子浓度的影响。
 
 #include "table-pol.typ"
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-在强极性声子中：
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-在每一个入射方向的拉曼实验中，参与散射的声子都包含三个强极性声子模式：
-  一个 LO，它的振动方向roughly平行于入射光方向；和两个 TO 模式，它们的振动方向roughly垂直于入射光方向。
-它们的性质（振动pattern，频率，拉曼张量）会dramatically改变accroding to 入射方向。
-例如，在正入射中，LO 模式属于 C6v 群中的 A1 表示（Named as n-LO），两个 TO 模式简并为 C6v 群中的 E1 表示（Named as n-TO）；
-  在沿x方向的侧入射中，LO 模式属于 C2v 群中的 B1 表示（Named as e-LO），两个 TO 分别属于 C2v 群中的 B2 和 A1 表示（Named as e-TO-x 和 e-TO-y）。
-其中，正入射的 LO 会与电子耦合形成 LOPC 模式，从而导致频率的显著变化；侧入射的 LO 则由于对称性的原因，无法观测到。
-我们将它们的结果总结在表中。可以看到，我们的结果与实验和计算吻合较好。
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-我们将声子被分为两类讨论：
-  极性可以忽略的声子模式（即极性为零或非常弱的声子），在拉曼散射过程中它们的电极性造成的效应可以忽略；
-  强极性声子模式，在拉曼光谱中电极性效应是可观测的，不可以被忽略。
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-// #include "non-polar/default.typ"
-// #include "polar/default.typ"