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@@ -28,6 +28,11 @@
\renewcommand\linenumberfont{\normalfont}
\usepackage{array}
\usepackage{svg}
+\usepackage{rotating}
+\newcolumntype{C}[1]{>{\centering\arraybackslash}m{#1}}
+\textheight=25cm
+\usepackage{multirow}
+\newcommand{\tworow}[1]{\multirow{2}{*}{#1}}
\raggedbottom
@@ -123,22 +128,42 @@ Thus, we divide the phonons of defect-free 4H-SiC into three categories:
\bmhead{Supplementary information}
-\begin{table}[h]
+\begin{sidewaystable}
\centering
- \begin{tabular}{ | m{3cm} | m{3cm} | m{3cm} | }
- \hline
- \textbf{Column 1} & \textbf{Column 2} & \textbf{Column 3} \\
- \hline
- Item 1 & Item 2 & Item 3 \\
- \hline
- Item 4 & Item 5 & Item 6 \\
- \hline
- Item 7 & Item 8 & Item 9 \\
- \hline
+ \caption{Title}
+ \begin{tabular}{ | C{1.3cm} | C{2.3cm} | C{2.3cm} | C{2cm} | C{2.5cm} | C{2cm} | C{2cm} | C{2cm} | }
+ \hline
+ \textbf{Number} \
+ & \textbf{Representation in Group $\mathrm{C_{6v}}$} \
+ & \textbf{Wavenumber (Simulation, $\mathrm{cm^{-1}}$)} \
+ & \textbf{Wavenumber (Experiment, $\mathrm{cm^{-1}}$)} \
+ & \textbf{Raman Tensor (a.u.)} \
+ & \textbf{Raman Intensity (Polarization in xx/xy/xz/zz, a.u.)} \
+ & \textbf{electrical Polarity} \
+ & \textbf{Visibility in Raman Scattering} \\
+ \hline
+ 1 & \tworow{$\mathrm{E_2}$} & \tworow{190.51} & \tworow{195.5} \
+ & $\begin{pmatrix} 0 & -0.41 & 0 \\ -0.41 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix}$ \
+ & \tworow{0.17/0.17/0/0} & None & Yes \\ \hline
+ 2 & & & \
+ & $\begin{pmatrix} 0 & -0.41 & 0 \\ -0.41 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix}$ \
+ & \tworow{0.17/0.17/0/0} & None & Yes \\ \hline
+ % 2 & ~ & ~ & ~
+ % & \( \begin{pmatrix} -0.41 & 0 & 0 \\ 0 & 0.41 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix} \)
+ % & ~ & None & Yes \\ \hline
+ % 2 & ~ & ~ & ~ & 1.13/1.13/0/0 & None & Yes \\ \hline
+ % 2 & $\mathrm{E_2}$ & 197.84 & 203.3 & 1.13/1.13/0/0 & None & Yes \\ \hline
+ % 3 & $\mathrm{E_1}$ & 257.35 & 265.7 & 0/0/2.43/2.43 & Very Weak & Yes \\ \hline
+ % 4 & $\mathrm{B_1}$ & 389.96 & - & 0 & No & No \\ \hline
+ % 5 & $\mathrm{B_1}$ & 397.49 & - & 0 & No & No \\ \hline
+ % 6 & $\mathrm{A_1}$ & 591.90 & 609.5 & 2.83/0/0/1.79 & Very Weak & Yes \\ \hline
+ % 7 & $\mathrm{E_1}$ & 746.91 & - & 0/0/0.09/0 & Very Weak & No \\ \hline
+ % 8 & $\mathrm{E_2}$ & 756.25 & 776 & 88.70/88.54/0/0 & No & Yes \\ \hline
+ % 9 & $\mathrm{E_2}$ & 764.33 & - & 0.50/0.51/0/0 & No & No \\ \hline
+ % 10 & $\mathrm{A_1}$ & 764.33 & - & 0.50/0.51/0/0 & No & No \\ \hline
\end{tabular}
- \caption{A Simple 3x3 Table}
\label{tab:phonon}
-\end{table}
+\end{sidewaystable}
\bmhead{Acknowledgements}
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index 501c990..716d0fe 100644
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@@ -44,7 +44,7 @@ A[第一段前半：SiC 很好的性质、重要的应用场景]
==“拉曼强度（拉曼张量的大小）”“散射强度（预测的散射峰的面积）”这两个概念/数值有微小的差别，我需要确认一下它们对应的英文是什么。这里指的是前者，表格中填写的是对应分量的平方或平方和。前者到后者需要乘以一个系数，不同峰的系数不同，但在本文的实验条件下，差别只有大约 10%，在本文中没必要详细讨论，保证概念的使用正确即可。==
-此外，根据第一性原理计算，还有 7 个拉曼活性的模式散射强度比较小。这些模式对应于 4 个表示，它们在拉曼散射谱上本应该表现为 4 个较小的散射峰。然而，其中两个恰好位于 4H-SiC 的主散射峰（最高的散射峰）附近，主峰的展宽导致它们在通常的拉曼光谱上无法分辨。这两个峰可能可以在低温拉曼散射实验看到。除此此外，这个 $\mathrm{E_1}$ 也具有较弱的极性，可能可以在红外吸收谱中看到。
+此外，根据第一性原理计算，还有 7 个拉曼活性的模式散射强度比较小。这些模式对应于 4 个表示，它们在拉曼散射谱上本应该表现为 4 个较小的散射峰。然而，其中两个恰好位于 4H-SiC 的主散射峰（最高的散射峰）附近，主峰的展宽导致它们在通常的拉曼光谱上无法分辨。这两个峰可能可以在低温拉曼散射实验看到。除此此外，这个 $\mathrm{E_1}$ 也具有较弱的极性，可能可以在红外吸收谱中看到。
我们将这 4 个表示的信息列于下表。为了对比，同时也列出主散射峰的信息。
@@ -54,7 +54,7 @@ A[第一段前半：SiC 很好的性质、重要的应用场景]
| $\mathrm{E_1}$ | 22.41 | 746.91 | - | 0/0/0.09/0 | 否 |
| $\mathrm{E_2}$（主峰） | 22.69 | 756.25 | 776 | 88.70/88.54/0/0 | 是 |
| $\mathrm{E_2}$ | 22.93 | 764.33 | - | 0.50/0.51/0/0 | 否 |
-| $\mathrm{E_2}$ | 24.39 | 812.87 | 839 | 0.01/0/0/1.78 | 是 |
+| $\mathrm{A_1}$ | 24.39 | 812.87 | 839 | 0.01/0/0/1.78 | 是 |
==“主散射峰”这个名词是否不太合适？通用的应该怎么说？==
@@ -76,7 +76,7 @@ Si-C 键为极性键，Si 可以视为正电荷中心、C 为负电荷中心；
| C | B | -2.64794/0/0/-2.80017 |
* 没有极性，或者极性较弱的模式。这包括 $2\mathrm{A_1} + \mathrm{E_1} + 3\mathrm{E_2}$，共 6 个表示（6 个峰）、10 个模式。对于这些模式，原胞中的四个 Si 中的两个的振动方向总是与另外两个相反，C 也是如此；这使得原子振动造成的极性互相抵消，整个模式没有极性（$3\mathrm{E_2}$）或者极性较弱（$2\mathrm{A_1}+\mathrm{E_1}$）。
-* 极性较强的模式。在这些模式中，所有的 Si 原子都同向振动，所有的 C 原子都沿相反的方向振动；原子振动造成的极性互相叠加，整个模式具有较强的极性。这包括了三个模式，点群 $\mathrm{C_{6v}}$ 不再适用于分析这三个模式。
+* 极性较强的模式。在这些模式中，所有的 Si 原子都同向振动，所有的 C 原子都沿相反的方向振动；原子振动造成的极性互相叠加，整个模式具有较强的极性。这包括了三个模式，点群 $\mathrm{C_{6v}}$ 不再适用于分析这三个模式。
我们将这些模式与实验上的拉曼峰关联起来，如图所示。接下来我们分别详细讨论这两类。