From 5745fa8601afaedd7c0e5e8840431e721b4965b9 Mon Sep 17 00:00:00 2001
From: chn <chn@chn.moe>
Date: Wed, 27 Aug 2025 18:50:41 +0800
Subject: [PATCH] =?UTF-8?q?=E5=A2=9E=E5=8A=A0=E5=BC=B1=E6=9E=81=E6=80=A7?=
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MIME-Version: 1.0
Content-Type: text/plain; charset=UTF-8
Content-Transfer-Encoding: 8bit

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 slide/main.typ | 71 ++++++++++++++++++++++++++++++++------------------
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index fdd8275..38f8c7e 100644
--- a/slide/main.typ
+++ b/slide/main.typ
@@ -99,42 +99,63 @@
 
 // TODO: 整理这里
 
+= 正文结构
+
+== 完美晶体的拉曼光谱
+
+- 分为强极性和弱极性模式来讨论。
+- 在不考虑缺陷、载流子等的影响下讨论。
+- 占拉曼光谱的主要部分。缺陷等的影响体现在小峰和这些峰的变化上。
+
+== 缺陷、载流子的效应
+
 = 无缺陷的结果（包括弱极性和强极性模式）
 
 == 总述
 
-文章结构如下：
+我们我们要研究的是哪些声子（Gamma点附近的），以及对它们进行分类（弱极性和强极性）。
 
-- 需要将振动模式分为弱极性模式和强极性模式。
-- 对于弱极性模式：
-  - 计算的频率与实验接近。
-  - 计算的强度与实验也接近，并且可以从理论上来解释
-  - 不同入射方向的偏差，理论预测与实验一致。
-- 对于强极性模式：
-  - 计算的频率与实验接近。
-  - 计算的强度与实验也接近。
-  - 不同入射方向的偏差，理论预测与实验一致。
+- 声子在倒空间中的位置：参与拉曼散射的声子波矢等于入射光与散射光的波矢差。在我们的实验（绿光）中，不同方向的实验对应于不同位置的声子，但它们都位于 Gamma 点附近。
+- 模式存在极性之分：Si/C 带有电荷，同种原子所带电荷量差不多；在一些振动模式中，原子位移产生的电极化互相抵消（同种原子沿不同方向振动，弱极性模式)，另一些则相互叠加（强极性模式）。
+  - 弱极性模式，长程作用可忽略，波矢对声子性质影响小，声子频率等性质在 Gamma 点附近连续变化，不同方向的散射结果差别很小。
+  - 强极性模式，长程库伦相互作用导致声子性质对波矢方向敏感，Gamma 点附近不连续，不同方向的散射结果有明显差别。
 
-=== 极性
-
-用 C#sub[6v] 群考虑，即当入射光方向沿z轴时：
-
-- 总共有 3A#sub[1]+4B#sub[1]+3E#sub[1]+4E#sub[2]。
-- 1A#sub[1]+1E#sub[1] 是强极性模式，其余为弱极性或没有极性的模式。
-- 其中 B#sub[1] 无拉曼活性，其它模式（在一定偏振条件下）都有拉曼活性（但不一定强到可以看到）。
+#figure(
+  image("/画图/声子不连续/embed.svg"),
+  placement: none,
+)<figure-discont>
 
 
+// 文章结构如下：
+// 
+// - 需要将振动模式分为弱极性模式和强极性模式。
+// - 对于弱极性模式：
+//   - 计算的频率与实验接近。
+//   - 计算的强度与实验也接近，并且可以从理论上来解释
+//   - 不同入射方向的偏差，理论预测与实验一致。
+// - 对于强极性模式：
+//   - 计算的频率与实验接近。
+//   - 计算的强度与实验也接近。
+//   - 不同入射方向的偏差，理论预测与实验一致。
 
+// === 极性
+// 
+// 用 C#sub[6v] 群考虑，即当入射光方向沿z轴时：
+// 
+// - 总共有 3A#sub[1]+4B#sub[1]+3E#sub[1]+4E#sub[2]。
+// - 1A#sub[1]+1E#sub[1] 是强极性模式，其余为弱极性或没有极性的模式。
+// - 其中 B#sub[1] 无拉曼活性，其它模式（在一定偏振条件下）都有拉曼活性（但不一定强到可以看到）。
+// 
+// 当考虑到激光入射方向时，结果需要作一些修正；尤其是，入射方向不平行于 c 轴时，极性模式会发生明显改变。
+// - 无缺陷的结果占据了拉曼光谱的主要部分；缺陷/掺杂导致的效应，对应于这些峰的改变或一些没有解释的小峰。
 
-当考虑到激光入射方向时，结果需要作一些修正；尤其是，入射方向不平行于 c 轴时，极性模式会发生明显改变。
-- 无缺陷的结果占据了拉曼光谱的主要部分；缺陷/掺杂导致的效应，对应于这些峰的改变或一些没有解释的小峰。
+== 弱极性模式
 
-== 非极性模式
-
-- 只有一个 E#sub[2] 模式非常高，其它都比较小；这是群表示论可以预测的结果。
-- 与理论比对，实验中缺少 1E#sub[1]+1E#sub[2]。这可以解释为最高的峰将附近的两个峰淹没了。
-- 1A#sub[1] 在一些实验中可以看到而在另外一些实验中看不到，我们的计算表明它对偏振沿着 c 轴的分量散射较强，
-  因此需要一定的入射角（不能是正入射）才能看到。
+- 考虑 Gamma 处的情况（忽略不同方向的差异），总共有 2A#sub[1]+4B#sub[1]+2E#sub[1]+4E#sub[2]，共 12 个模式。B#sub[1] 无拉曼活性。其它模式理论上有拉曼活性，但实际中不一定能看到（强度太弱）。实际大部分实验能看到 1A#sub[1]+1E#sub[1]+3E#sub[2]。
+- （*我们的工作*）在基础的群表示论方法中加入一些近似，可以预测只有一个 E#sub[2] 模式拉曼活性非常高，其它都比较小；与实验一致。
+- （*我们的工作*）我们使用第一性原理计算了这些模式的频率和强度，并与实验对比，结果比较好；同时解释了缺少的模式的原因。
+  - 缺少的 1E#sub[1]+1E#sub[2] 可以解释为，被附近非常强的峰淹没了。
+  - 缺少的 1A#sub[1] 对基平面内偏振光的散射很弱、但对 c 轴偏振的散射光较强，因此可以在肩入射/掠入射中看到。
 
 == 极性模式