diff --git a/test-typst/main.typ b/test-typst/main.typ index 120dbb9..d38f226 100644 --- a/test-typst/main.typ +++ b/test-typst/main.typ @@ -80,64 +80,9 @@ === Strong-polar Phonons -// 在半导体的极性声子模式中，原子间存在长距离的库伦相互作用，导致散射谱在 Gamma 附近不再连续（引用），如图中的彩色线所示。 -// 这导致不同方向的入射/散射光的声子模式不同。 -// 具体来说，当入射光/散射光沿着 z 方向时，起作用的是 A-Gamma 线上的声子模式（图中的左半边的橘线），它们适用于群 C6v。 -// 这时会有一个 E1 模式（TO，振动方向在面内）和一个 A1 模式（LO，沿 z 振动）。 -// 而当沿着 y 方向入射时，起作用的是 Gamma-K 线上的声子模式（图中的右半边的橘线），它们不再适用于群 C6v，而只适用于群 C2v； -// 它会分裂成沿x、y、z 方向的三个声子模式（图中的右半边的蓝线），它们分别对应于群 C2v 的 A1、B1 和 B2 表示 TODO: 确认这个几个表示的名字。 -// 若考虑到到入射光不是严格沿着 z 方向，而是有一个小的角度（例如 10 度），则此时有一个声子模式沿着 x 方向，另外两个声子模式则为 y-z 两个方向的混合。 -// (没有在图上表示) +#include "section/perfect/polar/default.typ" -// 极性声子模式还会与载流子发生较强的相互作用。 - -#page(flipped: true)[ - #figure({ - // 使用 m2 m3 - let m(n, content) = table.cell(colspan: n, content); - let A1 = [A#sub[1]]; - let A2 = [A#sub[2]]; - let B1 = [B#sub[1]]; - let B2 = [B#sub[2]]; - let E1 = [E#sub[1]]; - let E2 = [E#sub[2]]; - let NA = [Not Applicable] - let yzmix = [y-z mixed#linebreak() (LO-TO mixed)]; - let lopc = [Yes#linebreak() (LOPC)]; - let overf = [Yes#linebreak() (overfocused)]; - set text(size: 9pt); - set par(justify: false); - table(columns: 20, align: center + horizon, inset: (x: 3pt, y: 5pt), - [*Direction of Incident & Scattered Light*], m(5)[z], m(5)[y], m(9)[between z and y, 45#sym.degree to z], - // z y 45 y&z - [*Number of Phonon*], [1], [2], m(3)[3], m(3)[1], [2], [3], m(4)[1], [2], m(4)[3], - [*Vibration Direction*], - [x#linebreak() (TO)], [y#linebreak() (TO)], m(3)[z (LO)], // z - m(3)[z (TO)], [x#linebreak() (TO)], [y (LO)], // y - m(4, yzmix), [x#linebreak() (TO)], m(4, yzmix), // 45 y&z - [*Representation in Group C#sub[6v]*], m(2, E1), m(3, A1), m(14, NA), - // z y 45 y&z - [*Representation in Group C#sub[2v]*], B2, B1, m(3, A1), m(3, A1), B2, B1, m(9, NA), - [*Scattering in Polarization*], - [xz], [yz], [xx], [yy], [zz], // z - [xx], [yy], [zz], [xz], [yz], // y - [xx], [yy], [yz], [zz], [xz], [xx], [yy], [yz], [zz], // 45 y&z - [*Raman Intensity (a.u.)*], - m(2)[53.52], m(2)[58.26], [464.69], // z - m(2)[58.26], [454.09], [53.52], [53.55], // y - m(2)[53.71], [3.20], [425.98], [53.56], m(2)[3.60], [50.36], [27.99], // 45 y&z - [*Visible in Common Raman Experiment*], - m(2)[Yes], m(2, lopc), [No], // z - overf, [No], overf, [Yes], lopc, // y - m(4)[], [], m(4)[], // 45 y&z - [*Wavenumber (Simulation) (cm#super[-1])*], - // z y 45 y&z - m(2)[776.57], m(3)[933.80], m(3)[761.80], [776.57], [941.33], m(4)[762.76], [776.57], m(4)[940.86], - [*Electrical Polarity*], m(19)[Strong] - )}, - caption: [Strong-polarized phonons near $Gamma$ point], - ) -] += Appendix #include "section/appendix/default.typ" diff --git a/test-typst/section/perfect/polar/default.typ b/test-typst/section/perfect/polar/default.typ index e69de29..9b493fa 100644 --- a/test-typst/section/perfect/polar/default.typ +++ b/test-typst/section/perfect/polar/default.typ @@ -0,0 +1,15 @@ + +// 在半导体的极性声子模式中，原子间存在长距离的库伦相互作用，导致散射谱在 Gamma 附近不再连续（引用），如图中的彩色线所示。 +// 这导致不同方向的入射/散射光的声子模式不同。 +// 具体来说，当入射光/散射光沿着 z 方向时，起作用的是 A-Gamma 线上的声子模式（图中的左半边的橘线），它们适用于群 C6v。 +// 这时会有一个 E1 模式（TO，振动方向在面内）和一个 A1 模式（LO，沿 z 振动）。 +// 而当沿着 y 方向入射时，起作用的是 Gamma-K 线上的声子模式（图中的右半边的橘线），它们不再适用于群 C6v，而只适用于群 C2v； +// 它会分裂成沿x、y、z 方向的三个声子模式（图中的右半边的蓝线），它们分别对应于群 C2v 的 A1、B1 和 B2 表示 TODO: 确认这个几个表示的名字。 +// 若考虑到到入射光不是严格沿着 z 方向，而是有一个小的角度（例如 10 度），则此时有一个声子模式沿着 x 方向，另外两个声子模式则为 y-z 两个方向的混合。 +// (没有在图上表示) + +// 极性声子模式还会与载流子发生较强的相互作用。 + +@figure-discont + +#include "table-pol.typ" diff --git a/test-typst/section/perfect/polar/table-pol.typ b/test-typst/section/perfect/polar/table-pol.typ new file mode 100644 index 0000000..5f53870 --- /dev/null +++ b/test-typst/section/perfect/polar/table-pol.typ @@ -0,0 +1,47 @@ +#page(flipped: true)[ + #figure({ + // 使用 m2 m3 + let m(n, content) = table.cell(colspan: n, content); + let A1 = [A#sub[1]]; + let A2 = [A#sub[2]]; + let B1 = [B#sub[1]]; + let B2 = [B#sub[2]]; + let E1 = [E#sub[1]]; + let E2 = [E#sub[2]]; + let NA = [Not Applicable] + let yzmix = [y-z mixed#linebreak() (LO-TO mixed)]; + let lopc = [Yes#linebreak() (LOPC)]; + let overf = [Yes#linebreak() (overfocused)]; + set text(size: 9pt); + set par(justify: false); + table(columns: 20, align: center + horizon, inset: (x: 3pt, y: 5pt), + [*Direction of Incident & Scattered Light*], m(5)[z], m(5)[y], m(9)[between z and y, 45#sym.degree to z], + // z y 45 y&z + [*Number of Phonon*], [1], [2], m(3)[3], m(3)[1], [2], [3], m(4)[1], [2], m(4)[3], + [*Vibration Direction*], + [x#linebreak() (TO)], [y#linebreak() (TO)], m(3)[z (LO)], // z + m(3)[z (TO)], [x#linebreak() (TO)], [y (LO)], // y + m(4, yzmix), [x#linebreak() (TO)], m(4, yzmix), // 45 y&z + [*Representation in Group C#sub[6v]*], m(2, E1), m(3, A1), m(14, NA), + // z y 45 y&z + [*Representation in Group C#sub[2v]*], B2, B1, m(3, A1), m(3, A1), B2, B1, m(9, NA), + [*Scattering in Polarization*], + [xz], [yz], [xx], [yy], [zz], // z + [xx], [yy], [zz], [xz], [yz], // y + [xx], [yy], [yz], [zz], [xz], [xx], [yy], [yz], [zz], // 45 y&z + [*Raman Intensity (a.u.)*], + m(2)[53.52], m(2)[58.26], [464.69], // z + m(2)[58.26], [454.09], [53.52], [53.55], // y + m(2)[53.71], [3.20], [425.98], [53.56], m(2)[3.60], [50.36], [27.99], // 45 y&z + [*Visible in Common Raman Experiment*], + m(2)[Yes], m(2, lopc), [No], // z + overf, [No], overf, [Yes], lopc, // y + m(4)[], [], m(4)[], // 45 y&z + [*Wavenumber (Simulation) (cm#super[-1])*], + // z y 45 y&z + m(2)[776.57], m(3)[933.80], m(3)[761.80], [776.57], [941.33], m(4)[762.76], [776.57], m(4)[940.86], + [*Electrical Polarity*], m(19)[Strong] + )}, + caption: [Strong-polarized phonons near $Gamma$ point], + ) +]